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We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications.   Introduction: We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Our crystal polarizer family includes Glan-Taylor Polarizers, Glan-Laser Polarizers, Glan-Thompson Polarizers, Wollaston Polarizers, Rochon Polarizers and Quartz Polarization Rotators. Substrate options have α-BBO (UV), calcite (visible to Near-IR), yttrium orthovanadate (YVO4, Near-IR to Mid-IR), MgF2 (UV to Mid-IR), and crystal quartz (UV to Near-IR). Both the mounted and unmounted crystals are available. Contact us freely to select the ideal combination of construction type, substrate, coating design, angle of operation and laser damage resistance level to suit your applications.   Features: Material: Calcite, α-BBO, YVO4, MgF2 or Crystal Quartz   Custom dimension and shapes   Diameter from 5 to 25.4 mm   Extinction ratio: 100,000:1   Standard and custom coating options available   High laser damage threshold     Specification： Wavelength Range Calcite: 350-2300nm         α-BBO: 190-3500nm Extinction Ratio Calcite:<5x10-5 α-BBO:<5x10-6 Surface Quality 60/40 Dimension Tolerance  ±0.1mm Beam Deviation         ＜3′ Wavefront Distortion α-BBO:＜λ/4 @ 632.8nm             Calcite:＜λ/2 @ 632.8nm         Coating Single Layer MgF2 Damage Threshold ＞500MW/cm2 Housing Black Anodized Aluminum   Order Information：     PGL --- 100 --- CAL ↓   ↓   ↓ Product Code    Clear Aperture "a"=10mm   Material Code     Glan-Laser Polarizer： Part Number   Wavelength Range （nm）   a （mm） D （mm）   L±0.1 (mm)  Material PGL-100-CAL 350-2300 10 25.4 26.2    Calcite    PGL-150-CAL 15 30 33.3 Calcite PGL-100-ABBO1 200-270 10 25.4 31.0 α-BBO PGL-150-ABBO1 15 30 38.6 α-BBO   PGL-100-ABBO2   400-700 10 25.4 26.0 α-BBO PGL-150-ABBO2 15 30 33.4 α-BBO PGL-100-ABBO3 700-3000 10 25.4 25.9 α-BBO PGL-150-ABBO3 15 30 33.0 α-BBO    Note：      •   Custom designs for other sizes and coatings are also available upon request.      •   YVO4 Glan-Laser Polarizer is also available  upon request.        

We offers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Introduction: Weoffers an extensive production line of birefringent crystals for polarization applications. Our crystal polarizer family includes Glan-Taylor Polarizers, Glan-Laser Polarizers, Glan-Thompson Polarizers, Wollaston Polarizers, Rochon Polarizers and Quartz Polarization Rotators. Substrate options have α-BBO (UV), calcite (visible to Near-IR), yttrium orthovanadate (YVO4, Near-IR to Mid-IR), MgF2 (UV to Mid-IR), and crystal quartz (UV to Near-IR). Both the mounted and unmounted crystals are available. Contact us freely to select the ideal combination of construction type, substrate, coating design, angle of operation and laser damage resistance level to suit your applications.   Specifications： Wavelength Range Calcite:350-2300nm                         α-BBO: 200-3500nm  Extinction Ratio Calcite:<5x10-5 α-BBO:<5x10-6 Surface Quality 20/10 Dimension Tolerance 0/-0.1mm Beam Deviation          ＜3′ Wavefront Distortion    α-BBO:＜λ/4 @ 632.8nm                          Calcite:＜λ/2 @ 632.8nm       Coating Single layer MgF2 Damage Threshold ＞500MW/cm2 Housing Black Anodized Aluminum         •   High Polarization Purity  •   Wide Wavelength Range •   High Total Transmission   Order Information：  PGT---                                 100    ---                                 CAL ↓                                           ↓                                           ↓ Product Code         Clear Aperture "a"=10mm                    Material   Glan-Taylor Polarizer： Part Number   Wavelength Range （nm）    a （mm）  D （mm）  L±0.1 (mm)  Material PGT-100-CAL 350-2300 10 25.4 18.5   Calcite    PGT-150-ABBO1 15 30 23.0 Calcite PGT-100-ABBO1 200-270 10 25.4 18.5 α-BBO    PGT-150-ABBO2    15 30 23.0 α-BBO PGT-100-ABBO2 400-700 10 25.4 18.5 α-BBO PGT-150-ABBO3 15 30 23.0 α-BBO PGT-100-ABBO3 700-3000 10 25.4 18.5 α-BBO PGT-150-ABBO3 15 30 23.0 α-BBO  Note：Custom designs for other sizes and coatings are also available  upon request. YVO4 Glan-Taylor Polarizer is also available upon request.

Ofrecemos una extensa línea de producción de cristales birrefringentes para aplicaciones de polarización. Introducción： Ofrecemos una amplia gama de cristales birrefringentes para aplicaciones de polarización. Nuestra familia de polarizadores de cristal incluye polarizadores Glan-Taylor, Glan-Laser, Glan-Thompson, Wollaston, Rochon y rotadores de polarización de cuarzo. Disponemos de sustratos como α-BBO (UV), calcita (visible a infrarrojo cercano), ortovanadato de itrio (YVO4, infrarrojo cercano a infrarrojo medio), MgF2 (UV a infrarrojo medio) y cuarzo cristalino (UV a infrarrojo cercano). Ofrecemos cristales montados y sin montar. Contáctenos para seleccionar la combinación ideal de tipo de construcción, sustrato, diseño de recubrimiento, ángulo de operación y nivel de resistencia al daño láser que mejor se adapte a sus aplicaciones. Presupuesto：Material: Cuarzo cristalinoTolerancia dimensional: +0,0/-0,1 mmDistorsión del frente de onda ＜λ/8 a 632,8 nmRango de longitud de onda: 440-1600 nmPrecisión de rotación ＜5′Calidad de la superficie 20/10Apertura libre ＞90% central del diámetroRecubrimiento AR R＜0,25 % por superficie a longitud de onda central Orientación de rotación en sentido horario（diestro, estándar）  Característica：• Excelente rendimiento óptico;• Disponemos de todo tipo de recubrimientos;• También se ofrecen diseños personalizados para otros tamaños y recubrimientos bajo pedido;• También está disponible el rotador de polarización para zurdos. Información del pedido： RCP---127---R045W1064↓ ↓ ↓↓Código de producto Diámetro = 12,7 mm Rotación = 45°Longitud de onda "λ"=1064nm  Rotador polarizador： Número de piezaDiámetro（mm）   Rotación（dextrorso）  CPR-127-R045-λ12.745°CPR-150-R045-λ15.045°CPR-200-R045-λ20.045°CPR-254-R045-λ25.445°CPR-127-R090-λ12.790°CPR-150-R090-λ15.090°CPR-200-R090-λ20.090°CPR-254-R090-λ25.490° Longitud de onda estándar（λ）：532 nm632,8 nm1064 nm   

POLARIZADORES DE CRISTAL Material: Calcita, α-BBO, YVO4, MgF2 o cuarzo cristalino.Dimensiones y formas personalizadasDiámetro de 5 a 25,4 mml Apertura libre: 90% central del diámetrol Distorsión del frente de onda: λ/4 a 632,8 nmCalidad de la superficie: 20-10 S/Dl Desviación del haz: 50dB ER:>250000:1  

Una placa de ondaestá hecho de un material que presenta birrefringencia   y es un dispositivo óptico en el que las caras pulidas contienen el eje óptico. Las velocidades de lo extraordinario y ordinario rayos   a través de los materiales birrefringentes varían inversamente con su refracción índices. La diferencia de velocidades da lugar a una fase  diferencia cuando los dos haces se recombinan. En cualquier longitud de onda específica, la diferencia de fase está determinada por el grosor de la lámina de onda. placa de media ondaUna lámina de media onda hace girar la luz polarizada linealmente hacia cualquier dirección deseada. orientación. El ángulo de rotación es el doble del ángulo entre el incidente luz polarizada y eje óptico. placa de cuarto de onda Cuando está polarizado linealmente La luz se introduce a 45 grados del eje de una lámina de cuarto de onda, la salida es circularmente polarizado,similarmente, La luz incidente polarizada circularmente se transforma en luz polarizada linealmente. LPlaca de onda de bajo orden (multiorden)  Mmúltiple La placa de onda de orden significa que retardo oLa trayectoria de la luz experimentará un cierto número de desplazamientos de longitud de onda completa, además de la retardancia de diseño fraccional. El grosor de la lámina de onda de múltiples órdenes es siempre de aproximadamente 0,5 mm. En comparación con la lámina de onda de orden cero, la lámina de onda de múltiples órdenes es más sensible a los cambios de longitud de onda y temperatura. Sin embargo, son menos costosas y se utilizan ampliamente en muchas aplicaciones donde la mayor sensibilidad no es crítica.Características:Espesor: 0,2-0,5 mmUmbral de daño altoMejor ancho de banda de temperatura Bajo costo placa de onda de doble longitud de onda La lámina de onda de doble longitud de onda es una lámina de onda múltiple que proporciona una retardancia específica en dos longitudes de onda diferentes. placa de onda de orden cero La lámina de onda de orden cero está diseñada para proporcionar una retardancia de cero ondas completas, más la deseado fracciónLa lámina de onda de orden cero muestra un mejor rendimiento que las láminas de onda de orden múltiple, tiene un ancho de banda amplio y una menor sensibilidad a cambios de temperatura y longitud de onda. Placa de onda de orden cero cementada con epoxiPlaca de onda de orden cero cementada con epoxi La lámina de onda de orden cero cementada está construida con dos placas de cuarzo con su eje rápido. cruzadoLas dos placas están unidas con epoxi UV. La diferencia de espesor entre las dos placas determina el retardo. Las láminas de onda de orden cero ofrecen una dependencia sustancialmente menor de la temperatura y el cambio de longitud de onda que las láminas de onda de múltiples órdenes.Características:Cementado con epoxi  Espesor 1,5~2 mmPlacas de doble retardoAncho de banda espectral amplio   Amplio ancho de banda de temperatura Lámina de onda de orden cero con contacto óptico Lámina de onda de orden cero con contacto óptico Está construido con dos placas de cuarzo cuyos ejes rápidos se cruzan. Las dos placas se construyen mediante un método de contacto óptico, y la trayectoria óptica está libre de epoxi. La diferencia de espesor entre las dos placas determina el retardo. Cero Las láminas de onda de primer orden ofrecen una dependencia sustancialmente menor de la temperatura y del cambio de longitud de onda que las láminas de onda de múltiples órdenes.Características:Espacio de aireEspesor 1,5~2 mmPlacas de doble retardoAncho de banda espectral amplioAmplio ancho de banda de temperaturaUmbral de daño altoMcontado  Lámina de onda de orden cero con espacio de aire La lámina de onda de orden cero con separación de aire se construye con dos placas de cuarzo montadas en un soporte, formando un espacio de aire entre ellas. La diferencia de espesor entre las dos placas determina el retardo. Las láminas de onda de orden cero presentan una dependencia de la temperatura y de la longitud de onda considerablemente menor que las láminas de onda de múltiples órdenes.Características:Espacio de aireEspesor 1,5~2 mmPlacas de doble retardoAncho de banda espectral amplioAmplio ancho de banda de temperaturaUmbral de daño alto Montado Placa de onda cementada de orden cero verdadero Este tipo de lámina de onda de orden cero está construida con una verdadera lámina de onda de orden cero y un sustrato BK7. Como la lámina de onda es muy delgada y fácil de dañar, la función de la placa BK7 es reforzar la placa de onda.Características:Consolidado por Expoy Ancho de banda espectral amplioAmplio ancho de banda de temperatura Ancho de banda de gran angular Placa de onda de orden cero verdadero - Placa simpleCaracterísticas:Plato únicoAncho de banda de gran angularAmplio ancho de banda de temperaturaAncho de banda de longitud de onda amplioUmbral de daño altoEspesor fino: 0,04-0,09 micras     

Con su gama completa de elementos polarizadores de ultravioleta profundo en exhibición, Meiyang Optoelectronics brilló en la Exposición Internacional de Óptica y Electrónica de Shanghái. DesdeDel 18 al 20 de marzo de 2026, la esperada Exposición Internacional de Óptica de Shanghái dio comienzo con gran éxito, reuniendo tecnologías de vanguardia, productos innovadores y soluciones clave de la industria óptica mundial. Sirvió como plataforma vital para el intercambio, la colaboración y la exploración conjunta de oportunidades de desarrollo. Meiyang Optoelectronics presentó su amplia gama de dispositivos de polarización en la exposición, ofreciendo un portafolio completo que incluía placas de onda, polarizadores, prismas polarizadores y divisores de haz polarizadores; productos caracterizados por una cobertura completa de la categoría, especificaciones precisas y un rendimiento estable, lo que demuestra la sólida presencia de la empresa en la cadena industrial y su experiencia técnica en óptica de polarización. En el evento, la extensa colección de dispositivos de polarización de la empresa se exhibió de forma destacada; su diversa oferta de productos y su excepcional artesanía de fabricación captaron la atención de un gran número de personas, convirtiéndolos en uno de los aspectos más destacados del área de exhibición de componentes ópticos. En esta exposición, la nueva serie de elementos de polarización ultravioleta profunda de Meiyang Optoelectronics se convirtió en el centro de atención. El área de exhibición de productos frente al stand estaba repleta de visitantes, atrayendo a numerosos clientes y socios de la industria que se detuvieron a observar y participar en discusiones en profundidad. Diseñados para aplicaciones de alta gama como la litografía de semiconductores, la inspección de precisión y la microinspección láser.Esta serie de productos aborda las limitaciones de rendimiento de los dispositivos de polarización tradicionales en el espectro ultravioleta profundo.Aprovechando su amplio portafolio de productos y avances tecnológicos en la serie ultravioleta profunda, el stand de Meiyang Optoelectronics atrajo una gran cantidad de visitantes durante todo el evento, incluyendo clientes de diversos sectores como semiconductores, equipos láser e instrumentos de precisión para consultas y debates. Un flujo constante de visitantes realizó consultas y mantuvo intercambios técnicos en el lugar. En respuesta a las diversas consultas de los clientes, todo el personal y la gerencia del stand demostraron experiencia profesional y una atención paciente.Abordan cuestiones relacionadas con el rendimiento del producto, la compatibilidad de las aplicaciones y las soluciones personalizadas, ofreciendo recomendaciones a medida para cada caso de uso específico. Su profesionalidad y sinceridad les valieron elogios unánimes por parte de los clientes. En la Exposición Internacional de Óptica y Electrónica de Shanghái, Meiyang Optoelectronics concluyó con éxito su participación. La empresa no solo exhibió su destreza tecnológica y su cartera de productos en el campo de la óptica de polarización, sino que también estableció sólidas relaciones con numerosos clientes y socios del sector, alcanzando varios acuerdos de cooperación preliminares. De cara al futuro, Meiyang Optoelectronics seguirá centrándose en el sector de la óptica de polarización, concentrando sus esfuerzos en la innovación tecnológica para mejorar continuamente su gama de productos y su rendimiento, impulsando así el desarrollo de alta calidad de la industria óptica.  

 El Lu-Ho polarizador consta de dos prismas idénticos hechos de fluoruro de magnesio birrefringente (MgF₂El eje del cristal es paralelo a la dirección de propagación en un prisma y perpendicular a ella en el otro. En consecuencia, la luz e se refracta dentro del canal, mientras que la luz o lo atraviesa sin desviación en todas las longitudes de onda.  Por este motivo, el polarizador Luo-Hung resulta especialmente adecuado para aplicaciones que requieren rotación del polarizador. Los dos haces de salida, polarizados linealmente, presentan direcciones de vibración fijas y mutuamente perpendiculares, y su estado de polarización no se ve afectado por el ángulo de rotación del prisma. Además, ofrece ventajas en cuanto a una alta relación de extinción y un excelente rendimiento de colimación del haz.  Sin embargo, el prisma de polarización Luo-Hung tiene un umbral bajo de resistencia al daño por luz y no se puede aplicar en entornos de alta potencia; además, no se puede usar al revés, ya que esto induciría interferencia de luz cónica, lo que provocaría una reducción en la relación de extinción de polarización.  Como se muestra en la Figura 1, el ángulo de deflexión del prisma de Luo-Hung está determinado por el índice de birrefringencia del cristal. ∆n y el ángulo del vértice del prisma θque satisfacen la siguiente fórmula: El ángulo de deflexión γ depende exclusivamente del material del cristal y de la estructura del prisma, independientemente del ángulo de rotación. Cuando incide luz blanca, se produce luz polarizada linealmente incolora. Además, para mejorar la eficiencia de conversión de la luz polarizada linealmente, el ángulo del prisma θ se suele ajustar para que sea mayor o igual que el ángulo de Brust. Esto garantiza que, cuando la luz llega a la superficie inclinada del prisma, la reflectividad de la luz original (luz o) sea cero, permitiendo una transmisión completa. En consecuencia, esto minimiza las pérdidas por reflexión en la interfaz y mejora la tasa de conversión de la luz polarizada linealmente.Figura 1 Diagrama estructural del prisma Luo-HungEl polarizador de Rochon está compuesto por dos prismas de α-BBO cementados entre sí. El primer prisma, cortado paralelamente al eje óptico, recibe la luz; el segundo, con el eje óptico perpendicular, transmite el rayo ordinario sin desviación, pero el extraordinarioEl rayo se desvía. Un prisma de Rochon puede utilizarse para producir luz polarizada plana y también con luz ultravioleta.Se puede diseñar cualquier ángulo de separación para una longitud de onda específica bajo pedido.  

Un despolarizador de alto voltaje (HV) no puede despolarizar toda la luz polarizada, especialmente la polarizada linealmente en orientaciones horizontal y vertical, lo que limita su ámbito de aplicación. Un despolarizador HV puede considerarse como un prisma de Wollaston con un ángulo estructural extremadamente pequeño. Como se muestra en la Figura 1, la luz se divide en dos haces, o y e, en la mitad frontal, que se propagan ortogonalmente y en la misma dirección; en la mitad posterior, se divide a su vez en dos haces —oe y eo— que están polarizados linealmente con direcciones de refracción opuestas. Las intensidades de estos dos haces varían con el ángulo azimutal según las leyes del seno o del coseno, y suelen ser diferentes entre sí, lo que da lugar a una correlación de polarización significativa. Por lo tanto, al utilizar un despolarizador HV para la despolarización de luz monocromática, se requiere un ángulo azimutal de 45°. Figura 1 Basándose en el principio de los despolarizadores de tipo HV, se combinan dos despolarizadores de tipo HV mediante una rotación de 45 grados para formar un despolarizador dual de tipo Babynett, como se muestra en la Figura 2. Este diseño permite que el segundo despolarizador de tipo HV despolarice eficazmente los componentes de polarización lineal horizontal o vertical del primer despolarizador de tipo HV, superando así las limitaciones funcionales de un único despolarizador de tipo HV. Figura 2: Diagrama estructural del despolarizador doble tipo Babynine. 

Dado que casi todos los detectores presentan sensibilidad a la polarización, es necesario colocar un despolarizador antes del detector para eliminar su dependencia de la polarización de la radiación incidente y, por lo tanto, mejorar la precisión. El principio de despolarización consiste en convertir la luz que originalmente posee una dirección de polarización específica en un estado mixto que contiene diversas direcciones de polarización aleatorias, eliminando así las características de polarización. Existen tres métodos para lograr la despolarización: alterando el estado de la luz polarizada en términos de "tiempo", "espacio" o "longitud de onda". Un despolarizador de cristal birrefringente utiliza su propiedad de división de haz para alterar por completo la alineación ordenada de la luz polarizada en el espacio, logrando así la despolarización; es decir, convirtiendo la luz polarizada de nuevo en luz no polarizada. En lugar de eliminar la polarización, la neutraliza. El principio fundamental es sencillo: divide la luz polarizada, originalmente unidireccional, en innumerables haces con diferentes orientaciones, que luego se mezclan, dando como resultado una luz que aparentemente no tiene una dirección fija. 1. despolarizador de luz multicolor El despolarizador de Lyot es un despolarizador policromático (de luz blanca) típico, disponible en configuraciones de placa simple y doble. El despolarizador policromático de placa simple logra un rendimiento de despolarización óptimo cuando el plano de vibración de la luz polarizada incidente forma un ángulo de 45° con el eje óptico. La efectividad del despolarizador de placa doble es independiente del plano de polarización de la luz incidente, lo que lo hace más práctico; su estructura se muestra en la Figura 1. Este despolarizador consta de dos cristales birrefringentes con una relación de espesor de 2:1, cuyos ejes ópticos están orientados en un ángulo de 45° entre sí. El conjunto completo se fabrica mediante la unión o encapsulación de dos placas de cristal con adhesivo óptico. Su principio de funcionamiento se basa en que la luz incidente de diferentes longitudes de onda experimenta distintos retardos de fase después de pasar a través de los elementos birrefringentes, lo que resulta en luz polarizada elípticamente con elipticidad variable. El haz de salida final es una combinación aleatoria de polarizaciones con diferentes elipticidades, logrando así la despolarización.     Figura 1 Despolarizador de Lyot   El despolarizador de Lyot presenta una excelente compatibilidad, lo que le permite funcionar con diversas fuentes de luz y demuestra un valor práctico significativo en aplicaciones como giroscopios y sensores ópticos. Sin embargo, este despolarizador tiene ciertas limitaciones: solo es eficaz en condiciones de un amplio espectro de luz incidente y su rendimiento de despolarización es subóptimo para luz monocromática. La eficiencia de despolarización del despolarizador de Lyot depende de la longitud de onda de operación, el material, el ángulo del eje óptico y el ángulo de la cuña del prisma.   2. Despolarizador de luz monocromática   En comparación con los despolarizadores de luz multicolor, los despolarizadores de luz monocromática ofrecen un rango de aplicaciones más amplio en ciertos aspectos, ya que generalmente también despolarizan bien la luz multicolor. Una sola lámina de cuarto de onda puede funcionar como un pseudodespolarizador. Para luz monocromática polarizada cuasiplanar, cuando se utiliza únicamente para la medición de intensidad, su rendimiento es bastante satisfactorio; mitiga eficazmente los errores causados ​​por la sensibilidad a la polarización de los fotodetectores, lo que garantiza la fiabilidad de los resultados de las pruebas. El tipo más común de despolarizador de luz monocromática es el despolarizador en forma de cuña, como se muestra en la Figura 2. Figura 2. Un único despolarizador óptico de tipo cuña. Cuando la luz incidente atraviesa el despolarizador, se divide en luz óptica (O) y luz elíptica (E). Debido a sus diferentes velocidades de propagación a través del cristal, ambos haces presentan diferencias de fase distintivas en distintas posiciones de salida. La fase varía proporcionalmente con los cambios en el grosor del cristal. La luz emitida experimenta transiciones periódicas entre estados de polarización lineal, elíptica y circular, como se ilustra en la Figura 3. La principal diferencia entre la luz que sale del despolarizador y la luz natural radica en sus estados de polarización: la primera mantiene un estado de polarización constante en cada posición de salida, mientras que la segunda presenta estados de polarización aleatorios en diferentes posiciones. Figura 3: Trayectoria del estado de polarización de la luz emitida en función de la posición. Las desventajas de este despolarizador son igualmente evidentes. En primer lugar, el ángulo de la cuña óptica debe ser suficientemente pequeño; de lo contrario, provoca divergencia y desviación del haz. Durante el funcionamiento, la distancia entre el dispositivo despolarizador y el receptor no debe ser excesiva, ya que esto compromete su rendimiento. En segundo lugar, solo cuando la luz incidente es perpendicular y su plano de polarización forma un ángulo de 45 grados con el eje óptico del despolarizador se puede lograr una despolarización efectiva de la luz polarizada linealmente. Estas limitaciones ponen de manifiesto las deficiencias de los dispositivos despolarizadores en estructuras unitarias. Las diferencias estructurales entre los despolarizadores policromáticos y monocromáticos corresponden a variables distintas en la fórmula de cálculo del retardo de fase. El retardo de fase δ se calcula mediante la siguiente fórmula: Aquí, λ representa la longitud de onda de la luz incidente, n₀ es el índice de refracción de la luz o, nₐ es el índice de refracción de la luz e, y d denota el espesor del cristal birrefringente. El despolarizador de luz policromática presenta una estructura de placas paralelas con un espesor constante d; dado que la luz policromática contiene longitudes de onda de diferentes bandas espectrales, sus longitudes de onda (λ₁, λ₂,..., λₙ) varían, lo que resulta en diferencias de fase distintas. En contraste, el despolarizador de luz monocromática diseñado para luz incidente monocromática utiliza materiales birrefringentes con espesores variables (d₁, d₂,..., dₙ), lo que garantiza que los componentes polarizados o y e en diferentes posiciones en la superficie de salida presenten diferencias de fase distintas, lo que permite la fabricación en forma de cuña.   3. Detector de redondeo circular Al investigar fenómenos de birrefringencia circular o dicroísmo, a menudo es necesario despolarizar la luz polarizada circularmente. El método más directo consiste en convertir primero la luz polarizada circularmente en luz polarizada linealmente mediante una lámina de cuarto de onda, seguida de la despolarización de la luz monocromática polarizada linealmente.        

Nuestro divisor de haz no polarizante (NPBS) cúbico se compone de un par de prismas de ángulo recto de alta precisión y tolerancia, cementados entre sí con un recubrimiento metal-dieléctrico en la hipotenusa de uno de los prismas. La baja dependencia de la polarización del recubrimiento metal-dieléctrico permite que la transmisión y la reflexión de los estados de polarización s y p se encuentren dentro del 5 % entre sí. Esto significa que el NPBS no necesitará cambiar la polarización del haz incidente. Podemos suministrar el NPBS tanto en banda ancha como en longitud de onda única. Para lograr la máxima eficiencia de transmisión en el rango de longitud de onda adecuado, se puede aplicar un recubrimiento antirreflectante a cada cara del divisor de haz.SOLICITUDESWSSAplicaciones láserSistemas de comunicación por fibra ópticaComponentes de 40 G/100 G                                                                         CUBO DIVISOR DE HAZ NO POLARIZANTE DimensionesEspecificación común¿Listo para comenzar? Consulta por correo electrónico: rose@mt-optics.comProductos relacionadosDivisores de haz cúbicos polarizadores Aislador óptico  Polarizador lineal de película delgadaSobre nosotrosMT-Optics, Inc..Fundada en 2008, MT-Optics es una fábrica privada especializada en la exportación de componentes ópticos multielemento para sistemas de imagen y equipos optomecánicos. Cuenta con maquinaria de fabricación avanzada, incluyendo máquinas de recubrimiento Optorun, rectificado y pulido CNC, pulido de alta velocidad y precisión, limpiadores ultrasónicos, etc., así como instrumentos de inspección como Zygo, Cary 5000, el sistema de medición de prismas Trioptics Prism Master de 0,5", entre otros. Somos proveedores para clientes OEM de alta tecnología. Nuestras categorías de productos:Óptica de polarización:Polarizadores Glan Taylor, polarizadores láser Glan, polarizadores Wollaston, polarizadores Rochon, polarizadores láser Glan de alta transmisión, polarizadores Glan Thompson, cubos divisores de haz polarizantes Glan Thompson, desplazador de haz polarizante, combinador de haz polarizante de banda ancha, lámina de onda de bajo orden, lámina de onda de orden cero cementada, lámina de onda de orden cero con contacto óptico, lámina de onda de orden cero con espacio de aire, lámina de onda de orden cero verdadera, lámina de onda de doble longitud de onda, lámina de onda acromática, rotador de polarización de cuarzo, divisor de haz de cubo polarizante (PBS), cubo divisor de haz no polarizante (NPBS), polarizador lineal de película delgada, aislador óptico. Polarizadores VUV personalizados para láser a 193 nm: Polarizadores Glan Taylor de 193 nm, polarizadores láser Glan de 193 nm, polarizadores Rochon de 193 nm, lámina de onda de bajo orden de 193 nm, lámina de onda de orden cero con espacio de aire de 193 nm, serie ultravioleta de vacío de 193 nm. Óptica tradicional: Prisma de cuña de alta precisión, microprisma, prisma de ángulo recto, pares de prismas anamórficos, prisma de paloma, pentaprisma, prisma de techo, retroreflector de cubo de esquina, prisma romboidal, Lente plano cóncava de sílice fundida, lente plano cóncava N-BK7, lente plano convexa CaF2, lente plano convexa de germanio, lente doble convexa, lente plano cóncava de germanio, lente plano cóncava CaF2, lente doble cóncava, lente menisco, lente acromática de ancho de banda, lente cilíndrica cuadrada, ventanas de vidrio óptico BK7, lente plano convexa, ventanas de sílice fundida, ventanas de borosilicato (Pyrex), ventanas de germanio (Ge), ventanas de zafiro, ventanas de fluoruro de magnesio (MgF2), ventanas de borofloat, ventana de Brewster, espejos dieléctricos de alta reflexión, espejos dicroicos, espejos recubiertos de metal (Al Ag Au), cubo divisor de haz, filtros de densidad neutra absorbentes, filtro de vidrio coloreado de alta precisión, ventanas de fluoruro de calcio (CaF2), divisor de haz láser de placa plana.  Recubrimiento óptico: Película de espejo dicroico, película de alta reflectividad, película reflectante metálica, película divisora ​​de haz polarizante, película divisora ​​de haz ordinaria. Óptica infrarroja: Ventanas de germanio (Ge), ventanas de zafiro, ventanas de fluoruro de magnesio (MgF2), ventanas de fluoruro de calcio (CaF2), ventanas de sulfuro de zinc (ZnS), ventanas de seleniuro de zinc (ZnSe)  Elementos de cristal: Cristal de borato de beta-bario (BBO), cristal de triborato de litio (LBO), cristal de fosfato de titanilo de potasio (KTP), cristal de KTP polarizado periódicamente (PPKTP), cristal de niobato de litio (LiNbO3), cristal de LN polarizado periódicamente (PPLN), cristal de fosfato de dihidrógeno dideuterio de potasio (KDP-KD*P), cristal de calcita (CaCO₃), cristal de ortovanadato de itrio (YVO4), cristal de borato de alfa-bario (α-BBO), cristal de ortovanadato de gadolinio dopado con neodimio (Nd:GdVO4), cristal de Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄, cristal de tungstato de gadolinio y potasio (KGW), cristal de ortovanadato de itrio dopado con neodimio (Nd:YVO4), cristal de granate de galio y terbio (TGG), Cristal de granate de itrio y aluminio dopado con cromo (Cr4+:YAG) ¿Listo para comenzar? Consulta por correo electrónico: rose@mt-optics.com 

Nuestro El cubo divisor de haz polarizador (PBS) está compuesto por un par de prismas de ángulo recto de alta precisión y tolerancia cementados. juntos. Uno de los prismas tiene un recubrimiento metálico-dieléctrico parcialmente reflectante aplicado a su hipotenusa. La luz incidente debe entrar en el prisma wila hipotenusa recubierta para minimizar la potencia que pasa a través del cemento óptico. El PBS puede dividir el haz no polarizado en dos componentes ortogonales y polarizadas linealmente. La luz polarizada en P se transmite, mientras que la luz polarizada en S se refleja, ambasiLa absorción es insignificante. La relación de extinción es mejor que 1000:1 para divisores de haz fabricados con vidrio N-BK7, y mejor que 100.1 para divisores de haz hechos con sílice fundida UV. Se recomienda el uso de estos cubos. en sistemas láser pulsados ​​y para la purificación de la polarización en láseres multimodo de alta potencia.SOLICITUDESWSSAplicaciones láserSistemas de comunicación por fibra ópticaComponentes de 40 G/100 GCUBO DIVISOR DE HAZ POLARIZADOR Dimensiones Especificación comúnMaterialN-BK7 o sílice fundida UVTDimensión típica3 mm x 3 mm x 3 mm, 3,2 mm x 3,2 mm x 3,2 mmLlanuraλ/4@632,8nmCalidad de la superficie(rascar/excavar) Mejor que 40-20Desviación del haz95%, Ts< 1%Reflectancia principalRs> 99%, Rp< 5%Revestimiento"Recubrimiento divisor de haz polarizante en la hipotenusa; recubrimiento antirreflectante en las demás caras de entrada y salida". También se pueden solicitar otros tamaños, ángulos de cuña, diámetros y recubrimientos.¿Listo para comenzar? Consulta por correo electrónico: rose@mt-optics.comProductos relacionadosCubo divisor de haz no polarizante (NPBS)Aislador ópticoPolarizador lineal de película delgadaSobre nosotrosMT-Optics, Inc..Fundada en 2008, MT-Optics es una fábrica privada especializada en la exportación de componentes ópticos multielemento para sistemas de imagen y equipos optomecánicos. Cuenta con maquinaria de fabricación avanzada, incluyendo máquinas de recubrimiento Optorun, rectificado y pulido CNC, pulido de alta velocidad y precisión, limpiadores ultrasónicos, etc., así como instrumentos de inspección como Zygo, Cary 5000, el sistema de medición de prismas Trioptics Prism Master de 0,5", entre otros. Somos proveedores para clientes OEM de alta tecnología. Nuestras categorías de productos:Óptica de polarización:Polarizadores Glan Taylor, polarizadores láser Glan, polarizadores Wollaston, polarizadores Rochon, polarizadores láser Glan de alta transmisión, polarizadores Glan Thompson, cubos divisores de haz polarizantes Glan Thompson, desplazador de haz polarizante, combinador de haz polarizante de banda ancha, lámina de onda de bajo orden, lámina de onda de orden cero cementada, lámina de onda de orden cero con contacto óptico, lámina de onda de orden cero con espacio de aire, lámina de onda de orden cero verdadera, lámina de onda de doble longitud de onda, lámina de onda acromática, rotador de polarización de cuarzo, divisor de haz de cubo polarizante (PBS), cubo divisor de haz no polarizante (NPBS), polarizador lineal de película delgada, aislador óptico.  Polarizadores VUV personalizados para láser a 193 nm: Polarizadores Glan Taylor de 193 nm, polarizadores láser Glan de 193 nm, polarizadores Rochon de 193 nm, lámina de onda de bajo orden de 193 nm, lámina de onda de orden cero con espacio de aire de 193 nm, serie ultravioleta de vacío de 193 nm.  Óptica tradicional: Prisma de cuña de alta precisión, microprisma, prisma de ángulo recto, pares de prismas anamórficos, prisma de paloma, pentaprisma, prisma de techo, retroreflector de cubo de esquina, prisma romboidal,Lente plano cóncava de sílice fundida, lente plano cóncava N-BK7, lente plano convexa CaF2, lente plano convexa de germanio, lente doble convexa, lente plano cóncava de germanio, lente plano cóncava CaF2, lente doble cóncava, lente menisco, lente acromática de ancho de banda, lente cilíndrica cuadrada, ventanas de vidrio óptico BK7, lente plano convexa, ventanas de sílice fundida, ventanas de borosilicato (Pyrex), ventanas de germanio (Ge), ventanas de zafiro, ventanas de fluoruro de magnesio (MgF2), ventanas de borofloat, ventana de Brewster, espejos dieléctricos de alta reflexión, espejos dicroicos, espejos recubiertos de metal (Al Ag Au), cubo divisor de haz, filtros de densidad neutra absorbentes, filtro de vidrio coloreado de alta precisión, ventanas de fluoruro de calcio (CaF2), divisor de haz láser de placa plana.  Recubrimiento óptico: Película de espejo dicroico, película de alta reflectividad, película reflectante metálica, película divisora ​​de haz polarizante, película divisora ​​de haz ordinaria  Óptica infrarroja: Ventanas de germanio (Ge), ventanas de zafiro, ventanas de fluoruro de magnesio (MgF2), ventanas de fluoruro de calcio (CaF2), ventanas de sulfuro de zinc (ZnS), ventanas de seleniuro de zinc (ZnSe)  Elementos de cristal: Cristal de borato de beta-bario (BBO), cristal de triborato de litio (LBO), cristal de fosfato de titanilo de potasio (KTP), cristal de KTP polarizado periódicamente (PPKTP), cristal de niobato de litio (LiNbO3), cristal de LN polarizado periódicamente (PPLN), cristal de fosfato de dihidrógeno dideuterio de potasio (KDP-KD*P), cristal de calcita (CaCO₃), cristal de ortovanadato de itrio (YVO4), cristal de borato de alfa-bario (α-BBO), cristal de ortovanadato de gadolinio dopado con neodimio (Nd:GdVO4), cristal de Er:Yb:YAl₃(BO₃)₄, cristal de tungstato de gadolinio y potasio (KGW), cristal de ortovanadato de itrio dopado con neodimio (Nd:YVO4), cristal de granate de galio y terbio (TGG), Cristal de granate de itrio y aluminio dopado con cromo (Cr4+:YAG) ¿Listo para comenzar? Consulta por correo electrónico: rose@mt-optics.com      

Un polarizador Es un componente óptico importante, ampliamente utilizado en sistemas láser para generar láseres de polarización lineal. MT-Optics, Inc. fabrica los siguientes polarizadores con cuatro materiales: a-BBO, calcita, YVO₄ y cuarzo, ideales para aplicaciones de amplio espectro y alta pureza de polarización. A continuación, se presenta un resumen de los tipos de polarizadores, que le permitirá compararlos para elegir el más adecuado para su aplicación.   Polarizador Material Ilustración Propiedades y aplicaciones Polarizador Glan-Taylor a-BBO (200–3500 nm) Calcita (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Espaciado por aireCerca de Brewster's Angle CuttingAlta pureza de polarizaciónLongitud cortaAdecuado para aplicaciones de potencia baja a media Polarizador láser Glan a-BBO (200–3500 nm) Calcita (230–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Espaciado por aireCerca de Brewster's Angle CuttingUmbral de daño altoMontado con ventana de escapeAdecuado para aplicaciones de alta potencia Polarizador láser Glan de alta transmisión YVO4 (450–4000 nm) Calcita (550–2400 nm) Espaciado por aireTodos los cortes angulares de BrewsterTransmisión más altaMontado con ventana de escapeAdecuado para aplicaciones de alta potenciaEntrada de ángulo de Brewster Polarizador Glan-Thompson a-BBO (220–900 nm) Calcita (350–2300 nm) CementadoCampo de ángulo de aceptación amplioAdecuado para aplicaciones de bajo consumo Cubos divisores de haz polarizadores Glan Thompson Calcita (350–2300 nm) CementadoAlta pureza de polarizaciónAlta transmisiónAdecuado para aplicaciones de bajo consumoRayos O y rayos E divididos a 45° Combinador de haz de polarización de banda ancha YVO4 (500–4000 nm) Espaciado por aireUmbral de daño altoBanda ancha para el rango de 500 a 4000 nm Polarizador Wollaston a-BBO (200–3500 nm) Calcita (550–2300 nm) YVO4 (500–4000 nm) Cuarzo (200–2300 nm) CementadoSepara los haces ordinarios y extraordinarios en un ángulo determinadoAdecuado para aplicaciones de baja potencia y escenarios que requieren una gran desviación del haz. Polarizador Rochon a-BBO (200–3500 nm) YVO4 (500–4000 nm) Cuarzo (200–2300 nm) Contacto ópticoAlta pureza de polarizaciónAdecuado para aplicaciones de baja o alta potencia   Extracción de texto de la tabla de comparación de materiales:   YVO4 Calcita a-BBO Cuarzo Transparencia 500–4000 nm 350–2200 nm 200–3500 nm 200–2300 nm Clase de cristal (uniaxial) Positivo (no=na=nb, ne=nc) Negativo (no=na=nb, ne=nc) Negativo (no=na=nb, ne=nc) Positivo (no=na=nb, ne=nc) Dureza de Mohs 5 3 4.5 7 Coeficiente de expansión térmica aa=4,43×10-6/k ac=11.37×10-6/k aa=24,39×10-6/k ac=5.68×10-6/k aa=4×10-6/k ac=36×10-6/k aa=6,2×10-6/k ac=10,7×10-6/k Susceptibilidad higroscópica Bajo Bajo Bajo Bajo